En la Dinámica Rotacional no newtoniana, sustentada en la Teoría de Interacciones Dinámicas, las ecuaciones del movimiento de un móvil en el espacio, sometido a sucesivos pares de fuerzas no coaxiales, podrán establecerse de forma sencilla mediante un operador matemático. Podemos definir el operador matemático de rotación  , que actúa sobre la velocidad inicial  , de tal forma que la velocidad de traslación en cada instante será:  y vendrá definida por el producto matricial de la matriz diádica por el vector de velocidad inicial :
 (1)
El operador rotacional transforma el vector velocidad en el vector  , por medio de una rotación en el espacio.
En el supuesto de un móvil con un movimiento de rotación  sobre un eje principal de inercia, con momento de inercia I sobre ese eje y, por tanto, con un momento angular  y una velocidad inicial de traslación de su centro de gravedad, cuando es sometido a un nuevo par  no coaxial, modificara su trayectoria por acción de este nuevo par no coaxial, conforme a una rotación, por ejemplo, alrededor del eje Z, siendo el operador rotacional, en este caso de la forma:
Siendo, además  función del par actuante , de la velocidad de rotación , del momento de inercia I, y por tanto, también del momento angular .
En general, la trayectoria del móvil quedará definida en coordenadas intrínsecas por las sucesivas velocidades del cuerpo , determinadas por el producto matricial del operador rotacional sobre el vector de velocidad inicial . Resulta, como ecuación general del movimiento, en escenarios no newtonianos, para los cuerpos dotados de momento angular intrínseco, cuando son sometidos a sucesivos pares de fuerza no coaxiales, la referida ecuación (1). En esta ecuación el operador rotacional es el tensor que transforma la velocidad inicial, en la que corresponde a cada estado dinámico sucesivo, por medio de una rotación en el espacio.
En resumen, en este modelo matemático simplificado sería posible que en el espacio, los cuerpos móviles sometidos a sucesivos pares no coaxiales, por causa de interacciones dinámicas inerciales, generarán una modificación de su trayectoria tal que, manteniéndose el momento angular inicial, por razón del segundo par, su centro de masas iniciará una desviación, describiendo una nueva trayectoria radial, sin necesidad de fuerzas centrales reales.
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